纵观整个华夏科学界的年轻一代，徐云是唯一一人。
不过很有意思的是.....
他本人似乎并没意识到这一点？
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其实如果徐云能追更到这一章的话，他或许能透过文字内容了解到杨老心中所想。
但遗憾的是，他并没有这个能力。
所以此时他的心思压根就没去考虑什么期待或者信任，而是一心投放到了数据的计算上。
毕竟这是最后的boss了。
有着狄利克雷的加持，徐云的脑海显得一片清明。
唰唰唰——
大量的公式随着笔尖的移动，一个接一个的出现在了算纸上。
模量平方算符中同时含有位置算符与动量算符，二者存在一种很精确的对易关系。
如果是通过现象测得的微粒，推导起来其实是很容易的，套模板就行了。
但问题是‘冥王星’粒子并没有被捕捉过，所以推导过程就非常麻烦了。
而徐云这次准备的切入点是.....
庞加莱群。
因为庞加莱群有个很特殊的地方：
它的表示可以完全由其迷向子群及诱导表示决定。
借助 Poincare群万有覆盖的小群在自旋空间上的表示，即可得到该万有覆盖在希尔伯特空间上的不可约幺正表示，即诱导表示。
不同的迷向子群给出不同的诱导表示，对应不同的单粒子态。
即粒子的不可约幺正表示，是完全由时空的基本对称性决定了的，不会有其他因素干扰。
嗯，上面这段话是标准的汉字和人话。
过了片刻。
徐云在密级的计算内容下方，写下了算符 l^z本征值为 m的本征态：
l^ ψm=Cψm 1......
同时[l^z，l^ ]=l^ 可得 l^zl^ =l^ l^ l^z=l^ (1 l^z)，所以可见 l^ 相当于一个生成算符， l^?相当于一个湮灭算符。
它们使得 l^z的本征值总是依次递增或递减整数1，当角动量的模量平方取定且 l^z的最大本征值为m=l-1时，则必有l^ ψl=0。
看到这里。
可能有部分众所周同学就感觉有些奇怪了：
为什么最大本征值是m=l-1呢，不应该是等于l吗？
原因很简单。
因为当角动量的模量平方取定且l为 m的量最大允许值时，本征值为l 1的态是不存在的。
由于系统总可以处于轨道角动量为0的状态，所以0必是分量算符 l^z的一个本征值。
而由l^ 与l^?的行为可知，对于角动量分量算符 l^z，它的相邻本征值之间总是相差一个整数1。
所以分量算符 l^z的本征值只能为m=0，±1，±2，...±l-1。
当然了。
徐云能够想到这点，很大部分要归功于此时他拥有的视野。
就像威腾他们之前忽略了孤位基矢的畸变一样，l 1的态并不在常规的校验范围里，比它重要的流程还有不少。
而一旦在这里计算失误......
那么这次的推导...至少周绍平和徐云代表的科院组的推导，将会彻底功亏一篑。
解决了这个问题，剩下的就是二元旋量了。
在这个过程中。
需要把 s^z的本征值σ看作是一个变量，则粒子的自旋波函数是σ的函数——此前提及过，冥王星粒子的自旋是半奇数，也就是1/2、3/2或者5/2等等.....
因此它的矩阵因素只有一种表现形：
ξ′1η′2?ξ′2η′1=(aδ?βγ)(ξ1η2?ξ2η1)。
这是两个二元旋量的组合，是一个在二元旋量空间中的标量。
写到这里。
徐云再次翻动了一下之前的数据。
“果然没错....行列式等于1，这就是导致flux取值太大的真正原因。”
其实在之前的过程中，徐云一直感觉有一个疑惑没有被解答：
那就是在孤点粒子测算中，预期的background是3.2fb^-1——这是他亲手检测出来的数据，并且检测了不止一次。
但对应的flux取值却依旧变大了，虽然现象上看是因为‘冥王星’微粒的影响，可空间算符上却一直没有一个合适的解释。
如今看来......
原因就是因为变换后的行列式等于1。
也就是它的外部限制条件改变了。
因为对于非相对论情形，ξ1ξ?1 ξ2ξ?2的物理意义是在空间中确定的某一点处找到粒子的概率。
因此ξ1ξ?1 ξ2ξ?2必须是一个标量，即应有：
ξ′1ξ′?1 ξ′2ξ′?2=(Uk1ξk)(Uk?1ξ?k) (Uk2ξk)(Uk?2ξ?k)=ξ1ξ?1 ξ2ξ?2。
但对于相对论情形，ξ1ξ?1 ξ2ξ?2的物理意义不再是在空间中确定的某一点处找到粒子的概率，而是一个四维矢量的时间分量。
也就是它只有3个独立的实参量，并且其中一个是固....等等！
蓦然。
徐云在纸上行进的笔尖突兀一顿，脑海中冒出了一个有些惊悚的念头。
“卧槽，不会是那玩意儿吧？......”
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